Теоретические модели расчета g-тензора спектра ЭПР основанные на стандартном од-нокомпонентном формализме описывают со-ставляющие сигнала атомов тяжѐлых эле-ментов хуже составляющих лѐгких элемен-тов.Ситуация может быть улучшена при ис-пользовании функций двухкомпонентного ме-тода, в котором ЭПР сигнал оказывается свойством описываемым в первом порядке теории возмущения.Целью настоящей рабо-ты являлось развитие подобной расчѐтной схемы в рамках базовой версии метода Дугла-са-Кролла-Кона-Шэма, включающих эффект спин-орбитального взаимодействия в ходе по-лучения самосогласованных решений. В ста-тье описывается формализм расчета g-тензора ЭПР систем с дублетными спиновы-ми состояниями. При этом компоненты g-тензора определяются как характеристика-вычисляемая по теории возмущения первого порядка относительно внешнего магнитного поля, а именнокомпоненты g-тензоров явля-ются матричными элементами производных двухкомпонентного зеемановского гамильто-ниана метода Дугласа-Кролла, Hz, по отноше-нию к компонентам Bko - однородного магнит-ного поля. В ограниченном расчете открытой оболочки Кона-Шэма (ROKS) компоненты тен-зора определяются матричными элементами Крамерсовой парой ϕ1, ϕ2.В статье приво-дятся результаты тестовых расчетов и апробация метода для расчета неорганиче-ских радикалов:CO+, CN, NO2, NF2, HCO, C3H5, TiF3, RhC, PdH. Расчетные сдвиги воспроизво-дят экспериментальные сдвиги молекул лег-ких атомов: относительные сдвиги основных компонент, их знаки и общие характеристики, прослеживаемые в спектрах ЭПР. Однако рас-четы систематически переоценивают анизо-тропию сдвигов g-тензоров молекул, образо-ванных атомами основных групп. Это указы-вает на переоценку спин-орбитального взаи-модействия, в первую очередь отвечающего за сдвиги g-тензоров. Такая переоценка связа-на с пренебрежением двух электронными со-ставляющими спин-орбитального взаимодей-ствия, обусловленным не учѐтом соответ-ствующих вкладов в матрицах преобразований Дугласа-Кролла.